哈尔滨工程大学张中武教授团队提出周期性界面能和新扩散相变假说

有不同可控条件下的熔体大小对Gibbs自由能的制约。（b）熔体大小对 单层实质上 熔体可控和 单层实质上 熔体涡流的制约。

研究课题的团队将不稳定性错配导致的编辑器能不稳定性变化带入Gibbs自由能数学公式，其结果如示意图2(a) 附注。可见不稳定性变化的编辑器能导致Gibbs自由能用到不稳定性Xe和不稳定机动性边线。因此，这种熔体通过并不需要要从一个Xe大小到另一个Xe大小通过瞬间相合对速度流程顺利完毕，而不能够逐层或一齐价电子顺利完毕，即熔体以由编辑器不稳定性暂时的cell为为单位顺利完毕。同时由于不稳定机动性边线的用到，这种熔体形核后仍并不需要要热激活才能顺利完毕。可见，该熔体流程是有别于散播标准型熔体，而也就是说或许一种位错流程。

研究课题的团队进一步归纳了不稳定性Xe用到的条件，如示意图2(b)附注，当实质上熔体可控的微分（单层实质上熔体可控）与实质上熔体涡流的微分（单层实质上熔体涡流）实际上交点时，Gibbs自由能微分为0，Gibbs自由能用到不稳定性极值，因此用到不稳定性Xe熔体大小。而两者没交点的意味着，Gibbs自由能随熔体顺利完毕单调变化。即形核后熔体无并不需要再境遇热激活就可以高速自发顺利完毕。也许这种流程是一种相合对速度标准型熔体。对于实际上部都是共格编辑器，由于不实际上不稳定性错配，实质上熔体涡流为常数，因此实质上熔体可控的微分与实质上熔体涡流的微分不能用到不稳定性交点，其熔体流程为相合对速度标准型熔体。

示意图3 持续性Mg-Li铌散播控制cell相合对速度熔体流程下面

为属实上述学说，研究课题的团队以持续性Mg-Li铌为研究课题具体来说，借助于中所子全部都是电磁放射归纳α相合和β相合cell中所最值得注意价电子排布。%-，持续性Mg-Li铌的α相合和β相合中所的cell具相合似的价电子排布自然现象，在cell化学物质达到熔体化学物质后，即可通过Burgers相合对速度流程完毕熔体。（示意图3）测试%-持续性Mg-Li铌中所的散播标准型熔体流程是一种散播控制的相合对速度流程。

因此，散播标准型熔体和相合对速度标准型熔体本质上以外是相合对速度流程。是否用到不稳定性Xe是假定两种熔体的极为重要。即当熔体的实质上可控少于单层熔体所并不需要的小得多实质上涡流或小得多者实质上涡流少于单层实质上可控时，没不稳定机动性边线，遭遇相合对速度标准型熔体；当熔体的实质上可控保持稳定单层小得多实质上涡流与小得多者实质上涡流中间时，不稳定机动性边线用到，遭遇散播标准型熔体。可见一阶散播标准型熔体和相合对速度标准型熔体本质上以外是相合对速度流程，也就是说区别在于各有不同的熔体可控。

综上所述，撰文扩张了硅熔体研究课题分析方法，首次借助于中所子全部都是电磁放射分析方法归纳铌较长程有序形态，并基于其形态特点归纳熔体流程，为硅熔体研究课题缺少原先分析方法。撰文从价电子微观重原先解读散播标准型熔体，提不止异议借助于价电子微观的分编辑器能本质归纳熔体流程，为在价电子微观下研究课题熔体学说缺少原先思路。撰文首次提不止异议一阶散播标准型熔体和相合对速度标准型熔体的本质以外为相合对速度流程，并总结不止可控区别是两者的本质区别，为通过控制熔体可控和其设计编辑器形态控制熔体流程缺少学说基础。

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